当气体由一密封的小直径管线尖端（或“探针”）向岩心切片表面，或非切片的整个岩样，或可渗透的岩石露头流动时，流动形态与半球状流动有些相似（图32）。这种流动状态在小直径影响范围内，具有便宜、无损、零压力的气体渗透率测量而得到广泛应用。如果岩心未清洗，也未干燥，测定的渗透率为未知油水饱和度的有效渗透率。这种测重是在密闭的空间中进行的，以确定非均质地层的
渗透率变化。进行这种测量的设备一般称为“点式渗透率仪”或“迷你渗透率仪”。
真正的半球状流动几何形态要求：)表面为较大平整均质的样品；b)样品在紧挨探针处应有半球状内腔，其半径，等于探针密封垫的内半径；c)在探针与样品接触面以下样品向各个方向延伸范围很大（无限）；)除半球的内腔外，平面的各处应是密封的。因为这些条件是不能完全实现的故Gogg等人[19进行了无因次几何流动因子的数值计算，是在平整面较小、探针密封较小且内外半径有限的小岩心上进行的。
图33表示无因次因子与探针密封垫的外半径。与其内半径的比值的关系。实际上，在较大岩样上的半球流动时，G等于2π。图33表示的关系可用于具有平整表面及对渗透率测定无影响的侧向宽度和深度足够大的外边界样品测试上。为实用目的，该因子只有在样品的深度至少在4倍探头内径且从探头轴心算起侧向周边至少在4倍内半径的范围时样品测试才能产生较小的误差，同时，如果探头置于样品的圆柱表面，并且具有严格的密封条件，那么样品的半径至少为12，同时样品露头部分的边界有限时将产生更小的误差。参见Goggin等人19关于与邻近边界有关的无因次几何因子。
| 
